利用牛顿环测平凸透镜曲率半径 将牛顿环放置在读数显微镜工作台毛玻璃中央，并使显微镜镜筒正对牛顿环装置中心，点燃钠光灯，使其正对读数显微镜物镜的反射镜。 调节读数显微镜（1）调节目镜：使分划板上的十字刻线清晰可见，并转动目镜，使十字刻线的横刻线与显微镜筒的移动方向平行。
明环半径 r=根号下（k - 1/2）Rλ） k=1，2，3 暗环半径 r=根号下（kRλ） k=0，1，2 其中k代表第几条牛顿环，R代表凸透镜的曲率半径，由公式可知 R 越大环的半径越大。（R越小则凸透镜弯曲的越厉害）λ越大半径也越大。R20-10 、R25-1R30-20 会有很大的差异。
利用干涉原理测透镜曲率半径。学习用逐差法处理实验数据的方法。实验仪器：牛顿环装置（其中透镜的曲率未知）、钠光灯（波长为583nm）、读数显微镜（附有反射镜）。
掌握用牛顿环测透镜曲率半径的方法。通过实验加深对等厚干涉原理的理解。实验原理：实验原理：当一曲率半径很大的平凸透镜的凸面与一磨光玻璃板接触时，在透镜的凸面与平玻璃板之间形成一空气薄膜，离接触点等距离的地方厚度相等，等厚膜的轨迹是以接触点为圆心的圆。
1、由于入射的是空气劈尖，若是等效空气劈尖，可以认为没有半波损失，所以光程差是Δ=2nhcosa 垂直入射的时候，入射角a=0，空气n=1，所以光程差是2h，若是高折射率介质围成的空气劈尖，需考虑半波损失，结果跟等效劈尖结果刚好相反。1）棱边厚度h=0，所以2h=mλ可知：m=0，是零级亮条纹。
2、关於2ne你要好好看看劈尖干涉的的原理图；关於半波长的加减，你要好好看看半波损失的定义和光程差那节的说明。
3、因此，在计算光程时，光在介质中的光程等于其走过的几何路程与介质折射率的乘积；而在真空中的光程就等于其走过的几何路程。光程差公式中的n就是这样得来的。
1、显微镜下旋后再上旋，由于齿轮没有紧密咬合，造成刻度出现偏差。
2、劈尖角度不变，增大厚度d，相邻暗纹之间的距离不变，只是条纹发生平移。劈尖角度变大，增大厚度d，相邻暗纹之间的距离变小。
3、劈尖干涉条纹：劈尖干涉条纹的形状为等间距的平行线。间距不同 牛顿环条纹：牛顿环条纹圆圈的间距不等，随离中心点的距离的增加而逐渐变窄。劈尖干涉条纹：劈尖干涉条纹的间距是相等。条纹颜色不同 牛顿环条纹：牛顿环条纹的条纹颜色较多，是多种彩色的单环组成。
4、一种光的干涉图样。是牛顿在1675年首先观察到的。将一块曲率半径较大的平凸透镜放在一块玻璃平板上，用单色光照射透镜与玻璃板，就可以观察到一些明暗相间的同心圆环。圆环分布是中间疏、边缘密，圆心在接触点O。从反射光看到的牛顿环中心是暗的，从透射光看到的牛顿环中心是明的。
5、原因是玻璃变形，没有影响，对环的位置（级次）有点影响，用r^2作线性拟合或逐差就可消除影响。
1、逐差法的目的是利用全部数据。以提高结果的可信度。
2、劈尖干涉条纹间距指劈尖上下面距离的2倍，劈尖干涉是上玻璃的下表面和下玻璃的上表面的反射光产生的干涉现象，干涉条纹的产生是光在空气劈尖膜的前、后两表面反射形成的两列光波叠加的结果。
3、劈尖的不确定度这样算：通过对等缟于港图象观察和测曩加深对光的波动性的认识掌握读数显微镜的基本调节和测量操作。掌握用牛顿环法测量透镜的曲率半径和用劈尖干涉法测量玻璃丝微小直径的实验方洼学习用图解法和逐差法处理数据。
4、因为角度很小，所以 L=λ/2nθ，所以为使实验条纹凹凸明显，使θ小，L就越大，即干涉条纹越疏。当平面平整时，厚度均匀变化，条纹为直线。
5、当M1，M2不严格垂直时，MM2不严格平行，相当于在M1和M2之间形成厚度不均匀的劈形空气膜，因此可观察到劈尖干涉。当用一凸透镜来代替M2的平板玻璃时，还可观察到牛顿环。 在观察等倾干涉时，若移动反射镜M2，就能看到干涉条纹不断地从圆环中心生长出来或湮没。
6、这个距离等效于杨氏双缝中两条狭缝的间距，代入上文中公式即可得到干涉条纹的位置。光波入射到两个镜面时各自都会发生的反射相变，从而不会影响两者最终的相位差，因此菲涅耳双面镜干涉条纹的形状与杨氏双缝完全相同，都是等间距的明暗相间条纹，中间为零级亮纹。
