在沿程阻力系数与雷诺数的关系实验中，雷诺数的数值范围很大（0.001~10^6），如果使用原数值进行作图，一方面会影响单位长度的选取，另一方面会使得所作图的坐标轴长度过长，出现图像失真情况，不利于数据分析。
在应用柏努利方程解决有关流体流动的问题时，必须事先标出这项压头损失，即阻力。所以阻力计算就成了流体力学中的一项重要任务之一。 流体阻力的大小，除与流体的粘性大小有关外，还与流体流动型态（即流动较缓和的还是较剧烈的）、流体所通过管道或设备的壁面情况（粗糙的还是光滑的）、通过的路程及截面的大小等因素有关。
水力学以大量的实验数据为基础，而且在方法上和研究对象上都与理论流体动力学大不相同。 二十世纪初，L.Prandtl因解决了如何统一这两个背道而驰的流体动力学分支而著称于世。他建立了理论和实验之间的紧密联系，并为流体力学的异常成功的发展铺平了道路。
他认为C值和M值这两个粒度参数最能反映介质搬运和沉积作用的能力，故运用这两个参数分别作为双对数坐标纸上的纵、横坐标，构成C-M图。C值为累积曲线上含量为1%的粒径值；M值为累积曲线上含量为50%的粒径值。典型的C-M图形可划分为NO、OP、PQ、QR、RS各段和T区。
化工原理实验报告实验名称：填料吸收传质系数的测定学院：化学工程学院专业：化学工程与工艺熟悉填料塔的构造与操作。观察填料塔流体力学状况，测定压降与气速的关系曲线。掌握总传质系数Kxa的测定方法并分析影响因素。学习气液连续接触式填料塔，利用船只速率方程处理传质问题的办法。
1、流体流动状态变化引起的。直管摩擦系数和Re之间呈对数关系的原因是，当管道的雷诺数（Re）增大时，流体流动状态从层流变为湍流，摩擦阻力系数发生变化。在层流状态下，摩擦阻力系数与雷诺数成正比，而在湍流状态下，摩擦阻力系数与雷诺数的对数成正比。因此，直管摩擦系数和Re之间呈对数关系。
2、尼古拉兹通过人工粗糙管流实验，确定出沿程阻力系数与雷诺数、相对粗糙度之间的关系，实验曲线被划分为5个区域，即1．层流区 2．临界权过渡区3．紊流光滑区4．紊流过渡区5．紊流粗糙区（阻力平方区）。
3、因为孔流系数变化范围较小，0.1~1一个数量级就可以包含所有的数据，而雷诺数变化范围比较大，跨越了1k、10k、100k三个数量级。因此，采用单对数坐标纸才能很好地呈现这两者之间的关系。单对数坐标 单对数坐标系一个轴是分度均匀的普通坐标轴，另一个轴是分度不均匀的对数坐标轴。
4、流体阻力的大小，除与流体的粘性大小有关外，还与流体流动型态（即流动较缓和的还是较剧烈的）、流体所通过管道或设备的壁面情况（粗糙的还是光滑的）、通过的路程及截面的大小等因素有关。 下面先研究流动型态与阻力的关系，然后再研究阻力的具体计算。
5、与雷诺数有关，流量不同，则雷诺数不同，是变值。只有在雷诺数很大的时候（完全湍流）才是定值。
1、意义就是能够算出温度系数。对于圆管（满流），临界雷诺数re=vd/v =2000（也有的定为2300）；对于明渠，或以水力半径r计算的圆管，临界雷诺数re=vr/v =500（也有的定为575）。临界雷诺数值与温度无关，而雷诺数值才与温度有关，因为水的运动粘度系数v 随温度变化。
2、在柏拉修斯方程中，雷诺数是用来判断流体流动状态的，它不是一个平均值。当雷诺数小于临界值（通常为2300）时，流体表现为层流；当雷诺数大于临界值时，流体表现为湍流。需要注意的是，在实际应用中，雷诺数通常是通过实验测量得到的，不同条件下测得的雷诺数可能有较大差异。
3、雷诺通过圆管内的黏性流动实验，发现一定条件下层流转化为湍流的控制因素是雷诺数Re。由层流转变为湍流的雷诺数称为临界雷诺数Reα。它不是一个固定的值，依赖于外部扰动的大小。如果所受的扰动小，Reα较大；反之，Reα较小。
4、紊动混掺起决定作用，流动为紊流。对于同样的液流装置，由层流转换为紊流时的雷诺数恒大于紊流向层流转换的雷诺数。前者称上临界雷诺数，其值随试验条件而变，很不稳定；后者称下临界雷诺数，其值比较稳定，对于一般条件下的管流（圆管直径为特征长度，断面平均流速为特征速度），约为2300。
流体在流动过程中要消耗能量以克服流动阻力，因此，流动阻力的测定颇为重要。测定流体阻力的基本原理如图所示，水从贮槽由离心泵输入管道，经流量计计量后回到水槽，循环利用。改变流量并测定直管与管件的相应压差，即可测得流体流动阻力。
因为Re是反映流体动力学特征的无量纲量。Re的值决定了流体总体的性态，比如是层流还是湍流以及波动性。
流体阻力的大小，除与流体的粘性大小有关外，还与流体流动型态（即流动较缓和的还是较剧烈的）、流体所通过管道或设备的壁面情况（粗糙的还是光滑的）、通过的路程及截面的大小等因素有关。 下面先研究流动型态与阻力的关系，然后再研究阻力的具体计算。
实际流体中，粘性作用下不仅会产生摩擦阻力，而且会使物面压强分布与理想流体中的分布有别，并产生压差阻力。对于具有良好流线形的物体，在未发生边界层分离的情形（见边界层），粘性引起的压差阻力比摩擦阻力小得多。对于非流线形物体，边界层分离会造成很大的压差阻力，成为总阻力中的主要部分。
该方法重复测定两个结果的差数不应超过其算术平均值的±5%。运动粘度υ流体的动力粘度η与同温度下该流体的密度ρ的比值称为运动粘度。它是这种流体在重力作用下流动阻力的度量。在国际单位制（SI）中，运动粘度的单位是m2/s。
测定直管摩擦系数λ于雷诺准数Re的关系。测定流体流经闸阀等管件时的局部阻力系数ξ。学会压差计和流量计的适用方法。观察组成管路的各种管件、阀件，并了解其作用。
1、做光滑管、粗糙管、局部阻力实验时，关闭阀5和阀打开泵的出口阀2与灌水阀、排气阀，给水泵灌水，管好后关闭泵的排气阀、出口阀2和灌水阀。打开总电源，打开仪表电源，开关旋到“直接”位置，离心泵停止按钮亮，按下启动按钮启动离心泵。
2、当流体在管径为d的圆形管中流动时，选取两个截面，用压差传感器测出两个截面的静压差，即可求出流体的流动阻力。根据伯努利方程摩擦系数与静压差的关系，可以求出摩擦系数。改变流速可测得不同Re下的λ，可以求出某一相对粗糙度下的λ-Re关系。流体输送的管路由直管和阀门、弯头、流量计等部件组成。
3、影响管内压力 排气方法：先将转换阀组中被检测一组侧压口旋塞打开，再打开倒置U形水柱压差计顶部的放空阀，通过调整流量大小使气泡排出，若止水夹附近有气泡可打开止水夹排除。若仍存在气泡，抬高一端，轻轻震动，排除气泡。2判断方法：关闭阀门，压差计两侧读数相平则证明气泡排净。
4、掌握流体阻力及一定管径和管壁粗糙度下摩擦系数λ的测定方法 掌握测定局部阻力系数ζ的方法 掌握摩擦系数λ与雷诺数Re之间的关系及工程意义 实验原理 流体阻力产生的根源是流体具有粘性，流动时存在内摩擦。
1、本次实验旨在研究不同形状物体在不同速度下在流体中的流体阻力，以此探讨流体阻力的产生机理与计算方法。实验采用了多种实验器材，包括流速计、物体降速仪、数据记录器等。实验流程 在实验开始前，我们首先选定了3种不同形状的物体，分别为球形、长方体和圆柱体，将它们按一定重量和大小制成实验用具。
2、使管道内壁光滑。一是改进流体外部边界，改善边壁对流动的影响；二是在流体内部投加极少量的添加剂，使其影响流体运动的内部结构来实现减阻。
3、在实验开始前，倒置U型压差计已经排了气，这是为了确保实验结果的准确性。如果倒置U型压差计中含有空气，那么在测量流体流动阻力时，空气也会对测量结果产生影响，因为空气的压缩性和膨胀性会对压力变化产生影响。 因此，在实验开始前，需要将倒置U型压差计排空气，以确保实验结果的准确性。
